Міми на ķоже́н кõмèтний дінъ

Forwarded from Bohdan Dobosh

виведемо рівняння стану для ідеального газу з мікроканонічного розподілу. Потім виведемо з мікроканонічного розподілу рівняння стану для системи осциляторів. Тепер виведемо рівняння стану ідеального газу з канонічного розподілу. Далі можна вивести рівняння стану системи осциляторів. Ще можна розглянути систему з 2 енергетичними рівнями. Або систему у магнітному полі. Далі можна вивести рівняння стану з великого канонічного розподілу для ідеального газу. Потім можна вивести з великого канонічного розподілу рівняння стану системи осциляторів. Розглянемо ще систему з двома (2) енергетичними рівнями. Також можна розглянути систему в магнітному полі. Розглянемо розподіл Фермі-Дірака. З нього можна отримати енергію системи ферміонів. Також з нього можна отримати теплоємність, кількість частинок. Можна знайти кількість частинок для малих температур. Можна знайти енергію теж для малих температур. Також можна ще знайти теплоємність для малих температур. Можна розглянути високі температури. Для них можна знайти кількість частинок. Також можна знайти енергію. Можна навіть теплоємність отримати. Можна розглянути електрони у напівпровіднику. Там можна отримати для низьких температур кількість електронів у зоні провідності. Ще можна отримати кількість дірок у валентній зоні. Можна також отримати кількість електронів на акцепторних рівнях. Ще можна порахувати кількість дірок на донорних рівнях. Після цього можна порахувати, де буде хімічний потенціал системи. Тепер можна розглянути високі температури. У такому разі можна порахувати кількість електронів у зоні провідності та кількість електронів на акцепторних рівнях. Також можна порахувати кількість дірок на донорних рівнях та у зоні валентності. Потім можна вирахувати хімічний потенціал. Тепер можна розглянути ультрарелятивістські електрони. Можна для них отримати кількість частинок для температури mu(T)=0. Для цієї температури можна отримати також енергію і теплоємність. Можна розглянути низькі температури. Для низьких температур можна отримати кількість частинок. Ще можна отримати і теплоємність, але для цього треба знайти енергію. Можна також розглянути розподіл Бозе-Ейнштейна. Для цього розподілу можна отримати кількість частинок з додатною енергією. Можна далі отримати кількість частинок в основному стані. Можна також і енергію знайти, і теплоємність. Можна розглянути випадок малих температур і розглянути бозе-газ. Для нього можна знайти кількість частинок. Ще для бозе-газу можна знайти енергію і навіть теплоємність. Можна тепер розглянути фотонний газ. Для фотонного газу можна записати гамільтоніан, і з великого канонічного розподілу отримати, що для газу справедливий розподіл Бозе-Ейнштейна. Тепер можна знайти енергію системи. Після цього можна розрахувати теплоємність. Тепер можна розглянути модель твердого тіла. Для неї запишемо гамільтоніан і знайдемо з великого канонічного розподілу енергію системи. Після цього можна для низьких температур розглянути теплоємність. Для високих температур, виявляється, теж можна отримати теплоємність системи. Тепер можна розглянути систему диполів в електричному полі. Для них можна записати гамільтоніан, і з великого канонічного розподілу знайти енергію системи.

www.group-telegram.com/nl/los_memjos.com/16757

49 viewsOct 17 at 19:59

виведемо рівняння стану для ідеального газу з мікроканонічного розподілу. Потім виведемо з мікроканонічного розподілу рівняння стану для системи осциляторів. Тепер виведемо рівняння стану ідеального газу з канонічного розподілу. Далі можна вивести рівняння стану системи осциляторів. Ще можна розглянути систему з 2 енергетичними рівнями. Або систему у магнітному полі. Далі можна вивести рівняння стану з великого канонічного розподілу для ідеального газу. Потім можна вивести з великого канонічного розподілу рівняння стану системи осциляторів. Розглянемо ще систему з двома (2) енергетичними рівнями. Також можна розглянути систему в магнітному полі. Розглянемо розподіл Фермі-Дірака. З нього можна отримати енергію системи ферміонів. Також з нього можна отримати теплоємність, кількість частинок. Можна знайти кількість частинок для малих температур. Можна знайти енергію теж для малих температур. Також можна ще знайти теплоємність для малих температур. Можна розглянути високі температури. Для них можна знайти кількість частинок. Також можна знайти енергію. Можна навіть теплоємність отримати. Можна розглянути електрони у напівпровіднику. Там можна отримати для низьких температур кількість електронів у зоні провідності. Ще можна отримати кількість дірок у валентній зоні. Можна також отримати кількість електронів на акцепторних рівнях. Ще можна порахувати кількість дірок на донорних рівнях. Після цього можна порахувати, де буде хімічний потенціал системи. Тепер можна розглянути високі температури. У такому разі можна порахувати кількість електронів у зоні провідності та кількість електронів на акцепторних рівнях. Також можна порахувати кількість дірок на донорних рівнях та у зоні валентності. Потім можна вирахувати хімічний потенціал. Тепер можна розглянути ультрарелятивістські електрони. Можна для них отримати кількість частинок для температури mu(T)=0. Для цієї температури можна отримати також енергію і теплоємність. Можна розглянути низькі температури. Для низьких температур можна отримати кількість частинок. Ще можна отримати і теплоємність, але для цього треба знайти енергію. Можна також розглянути розподіл Бозе-Ейнштейна. Для цього розподілу можна отримати кількість частинок з додатною енергією. Можна далі отримати кількість частинок в основному стані. Можна також і енергію знайти, і теплоємність. Можна розглянути випадок малих температур і розглянути бозе-газ. Для нього можна знайти кількість частинок. Ще для бозе-газу можна знайти енергію і навіть теплоємність. Можна тепер розглянути фотонний газ. Для фотонного газу можна записати гамільтоніан, і з великого канонічного розподілу отримати, що для газу справедливий розподіл Бозе-Ейнштейна. Тепер можна знайти енергію системи. Після цього можна розрахувати теплоємність. Тепер можна розглянути модель твердого тіла. Для неї запишемо гамільтоніан і знайдемо з великого канонічного розподілу енергію системи. Після цього можна для низьких температур розглянути теплоємність. Для високих температур, виявляється, теж можна отримати теплоємність системи. Тепер можна розглянути систему диполів в електричному полі. Для них можна записати гамільтоніан, і з великого канонічного розподілу знайти енергію системи.

BY Міми на ķоже́н кõмèтний дінъ